μ—΄κΈ°κ΄€κ³Ό μ—΄νš¨μœ¨

λ³Έ ν¬μŠ€νŒ…μ€ 강남인강 ν•˜μ΄νƒ‘ 물리학 I κΉ€μœ€μ˜ μ„ μƒλ‹˜μ˜ κ°•μ’Œλ₯Ό λ°”νƒ•μœΌλ‘œ μž‘μ„±ν–ˆμŒμ„ λ°νž™λ‹ˆλ‹€.

κΈ°λ³Έ Topic

μž‘λ™μœ μ²΄(이상기체 λ“±)λ₯Ό μ΄μš©ν•˜μ—¬ μ—΄E → 역학적E둜 λ°”κΏˆ

μ—΄μ—­ν•™ 제2법칙: μ—λ„ˆμ§€ 흐름 (λ°©ν–₯μ„±) μ„€λͺ…

 

κ°€μ—­ 변화와 λΉ„κ°€μ—­ λ³€ν™” (β‰«μžμ—°ν˜„μƒ)

βž• ν™”ν•™μ—μ„œμ˜ κ°€μ—­ λ°˜μ‘κ³Ό λΉ„κ°€μ—­ λ°˜μ‘κ³ΌλŠ” 쑰금 닀름

 

μžμ—° ν˜„μƒμ€ 비가역적이닀!

 

⚑️ κ°€μ—­ λ³€ν™”

: 외뢀에 μ–΄λ–€ 변화도 남기지 μ•Šκ³  μ›λž˜μ˜ μƒνƒœλ‘œ λŒμ•„κ°ˆ 수 μžˆλŠ” λ³€ν™”

· μžμ—° μƒνƒœλ‘œ 원상볡귀λ₯Ό μ‹œν‚€λŠ” 데 큰 λ…Έλ ₯이 ν•„μš”ν•˜μ§€ μ•ŠμŒ.

· μžμ—° ν˜„μƒ μ€‘μ—μ„œ μ™„λ²½ν•œ κ°€μ—­ λ³€ν™”λŠ” μ—†λ‹€.

 

 

⚑️ λΉ„κ°€μ—­ λ³€ν™”

: 외뢀에 μ–΄λ–€ 변화도 남기지 μ•Šκ³  μ›λž˜μ˜ μƒνƒœλ‘œ λŒμ•„κ°ˆ 수 μ—†λŠ” λ³€ν™”

· μžμ—° ν˜„μƒ λͺ¨λ‘κ°€ λΉ„κ°€μ—­ λ³€ν™”

· 계 μ „μ²΄μ˜ μ—λ„ˆμ§€ μΌμ •ν•˜κ²Œ 보쑴 (λ³€ν™” κ³Όμ • 관계X)

· μ§„ν–‰λœ ν›„μ—λŠ” 자발적으둜 μ›λž˜ μƒνƒœλ‘œ λŒμ•„κ°€μ§€ μ•ŠμŒ

· ν”ν•œ 물리적 쑰건 ν•˜μ—μ„œ μžλ°œμ μž„

μž‰ν¬μ˜ ν™•μ‚° (비가역적 λ³€ν™”)

 

μ—”νŠΈλ‘œν”Ό

⚑️⚑️⚑️ ꡉμž₯히 어렀움 ⚑️⚑️⚑️

: μ—λ„ˆμ§€μ˜ 흐름, λ°©ν–₯μ„±κ³Ό κ΄€λ ¨λœ λ¬Όλ¦¬λŸ‰

· entropy, S

· λ¬΄μ§ˆμ„œλ„

$\Delta S=\frac{Q}{T}$ (λ‹¨μœ„: J/K)
— ν΄λΌμš°μ§€μš°μŠ€ (Clausius)

μžμ—°ν˜„μƒμ—μ„œ $\Delta S=\frac{Q}{T}$>0

κ°€μ—­ (μžμ—°X): $\Delta S=0$

λΉ„κ°€μ—­ (μžμ—°): $\Delta S>0$ (μ—”νŠΈλ‘œν”Όκ°€ μ¦κ°€ν•˜λŠ” λ°©ν–₯)

· ν™•λ₯ μ— λŒ€ν•œ 이야기와 κ°€κΉŒμ›€

 

μ—΄μ—­ν•™ 제2법칙

a.k.a. μ—”νŠΈλ‘œν”Ό(λ¬΄μ§ˆμ„œλ„)의 법칙

μžμ—°: μ—”νŠΈλ‘œν”Ό(λ¬΄μ§ˆμ„œλ„)κ°€ μ¦κ°€ν•˜λŠ” λ°©ν–₯

열은 고온의 λ¬Όμ²΄μ—μ„œ μ €μ˜¨μ˜ 물체 μͺ½μœΌλ‘œ ν˜λŸ¬κ°€κ³ , 자발적으둜 μ €μ˜¨μ˜ λ¬Όμ²΄μ—μ„œ 고온의 물체둜 흐λ₯Ό 수 μ—†λ‹€.
— ν΄λΌμš°μ§€μš°μŠ€ —

 

πŸ“š μ—΄μ—­ν•™ 법칙

제1법칙: μ—λ„ˆμ§€ 보쑴

제2법칙: μ—”νŠΈλ‘œν”Ό (흐름)

 

μ—΄κΈ°κ΄€

μ—΄μ—­ν•™ 1,2법칙 λͺ¨λ‘ λ§Œμ‘±ν•΄μ•Ό 함

Q=W라고 μ“°λ©΄ μ—΄μ—­ν•™ 제1법칙은 λ§Œμ‘±ν•˜μ§€λ§Œ (λ‚΄λΆ€ μ—λ„ˆμ§€λŠ” μˆœν™˜ 과정이 μžˆμœΌλ―€λ‘œ λ¬΄μ‹œ κ°€λŠ₯), μ—΄μ—­ν•™ 제2법칙은 λ§Œμ‘±ν•˜μ§€ μ•ŠλŠ”λ‹€.

$Q=\sum$w,μ—΄E,μ†Œλ¦¬E,...

$\therefore Q>w$

$\therefore$ μ˜κ΅¬κΈ°κ΄€ λΆˆκ°€λŠ₯!

βž• μ˜κ΅¬κΈ°κ΄€ ꡬ뢄 β–Ό

더보기

βž• μ˜κ΅¬κΈ°κ΄€ ꡬ뢄 (→ λΆˆκ°€λŠ₯! )

$\frac{W}{Q}=e<1$ (Q: μ—΄, W: 일, e: 효율)

 

μΉ΄λ₯΄λ…Έ κΈ°κ΄€

(같은 μ˜¨λ„ μ‚¬μ΄μ—μ„œ λ™μž‘ν•˜λŠ” μ—΄κΈ°κ΄€ 쀑) μ—΄νš¨μœ¨μ΄ κ°€μž₯ 높은 이상적인 μ—΄κΈ°κ΄€ (μ—΄νš¨μœ¨ μ΅œλŒ€)

$\Delta S=0$

$\therefore$ λΆˆκ°€λŠ₯

μ•„λž˜ μ˜μ–΄: λ“±μ˜¨ 팽창, 단열 팽창, λ“±μ˜¨ μ••μΆ•, 단열 μ••μΆ• / Jiwon8677 (Wikimedia Commons)

 

 

πŸ“š μΉ΄λ₯΄λ…Έ κΈ°κ΄€μ˜ μ—”νŠΈλ‘œν”Ό λ³€ν™” κ·Έλž˜ν”„

 

πŸ“š μΉ΄λ₯΄λ…Έ κΈ°κ΄€μ˜ μ—΄νš¨μœ¨

$e_c=\frac{W}{Q_1}=1-\frac{Q_2}{Q_1}=\frac{T_1-T_2}{T_1}=1-\frac{T_2}{T_1}$

 

πŸ“š μ—΄μ—­ν•™ 제2λ²•μΉ™μ˜ λ‹€λ₯Έ ν‘œν˜„

μΌμ •ν•œ μ˜¨λ„μ˜ λ¬Όμ²΄λ‘œλΆ€ν„° 열을 λΉΌμ•—μ•„ 이것을 λͺ¨λ‘ 일둜 λ°”κΎΈλŠ” μˆœν™˜ κ³Όμ •(μž₯치)λŠ” μ‘΄μž¬ν•˜μ§€ μ•ŠλŠ”λ‹€.
— 켈빈-ν”Œλž‘ν¬ —

ν‘μˆ˜ν•œ 열을 λͺ¨λ‘ 일둜 μ „ν™˜ν•  수 μžˆλŠ” μ—΄κΈ°κ΄€, 즉 μ—΄νš¨μœ¨μ΄ 1(100%)인 열기관은 λ§Œλ“€ 수 μ—†λ‹€.

 

 

μ—΄μ—­ν•™ 제2법칙과 μ—”νŠΈλ‘œν”Ό

πŸ“š 볼츠만의 μ—”νŠΈλ‘œν”Ό 방정식

$S=klnW$ (볼츠만 μƒμˆ˜ $k=1.38\times 10^{-23} J/K$)

즉, 경우의 수(ν™•λ₯ ) Wκ°€ 클수둝 μ—”νŠΈλ‘œν”Ό SλŠ” 크닀.

 

πŸ“š μ—΄μ—­ν•™ 제2λ²•μΉ™μ˜ 또 λ‹€λ₯Έ ν‘œν˜„

κ³ λ¦½κ³„μ˜ λΉ„κ°€μ—­ λ³€ν™”λŠ” μ—”νŠΈλ‘œν”Όκ°€ μ¦κ°€ν•˜λŠ” λ°©ν–₯으둜 μΌμ–΄λ‚˜κ³ , κ·Έ λ°˜λŒ€ λ°©ν–₯μœΌλ‘œλŠ” μΌμ–΄λ‚˜μ§€ μ•ŠλŠ”λ‹€.

$\Delta S_{우주(전체)}>0$

 


EDITOR: SCIAN

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